由 $\pi N$ 散射的微观模型确定的 $\pi NN$ 与 $\pi N\Delta$ 形状因子

我们通过借助 $\pi N$ 非极点贡献对相应裸顶点进行修饰,由 $\pi N$ 散射的 $P_{11}$ 与 $P_{33}$ 分波分别确定 $\pi NN$ 与 $\pi N\Delta$ 形状因子。底层模型基于介子交换,并包含核子与 $\Delta$ 同位旋三重态极点及交叉极点项,以及 $J^P=0^+$($\sigma$) 和 $1^-$($\rho$) 道中的关联 $\pi\pi$ 交换。$\pi NN$ 与 $\pi N\Delta$ 的结果非常相似,可粗略地用截止质量 $>$ 500 MeV 的单极点形式参数化,并因模型依赖性而有某些变化。因此,形状因子比 Saito 与 Afnan 采用相同步骤但不同 $\pi N$ 相互作用模型先前对 $\pi NN$ 情形导出的要硬得多。