跃迁能量-动量张量形状因子的参数化

虽然矢量流的 $N \to \Delta$ 跃迁矩阵元的洛伦兹结构已为人所知，但对称能量-动量张量流的相应结构尚属未知。在本快报中，我们首先复现了矢量流的 $\frac{1}{2}^{\pm} \to \frac{1}{2}^{\pm}$、$\frac{1}{2}^{\mp} \to \frac{1}{2}^{\pm}$ 以及 $\frac{1}{2}^{\mp} \to \frac{3}{2}^{\pm}$ 跃迁矩阵元的洛伦兹结构。我们也重复了对称能量-动量张量流在 $\frac{1}{2}^{\pm} \to \frac{1}{2}^{\pm}$ 与 $\frac{1}{2}^{\mp} \to \frac{1}{2}^{\pm}$ 跃迁下的参数化。随后我们首次考虑了对称能量-动量张量流的 $\frac{1}{2}^{\pm} \to \frac{3}{2}^{\pm}$ 与 $\frac{1}{2}^{\mp} \to \frac{3}{2}^{\pm}$ 矩阵元（即 $N \to \Delta$ 跃迁）。我们发现存在五个独立的守恒能量-动量张量形状因子和四个独立的非守恒能量-动量张量形状因子。