被激子海洋修饰的激子

我们在此考虑一个嵌入在由 $N$ 个全同激子 0 组成的海洋中的激子 $i$。如果激子被玻色子化，对于 $i=0$ 会发现一个与 $N$ 成正比的玻色子增强因子。如果保留激子的复合粒子本性，这种增强不仅存在于 $i=0$ 的情况，也存在于任何具有与海洋激子动量相同的质心动量的激子。这物理上源于这样一个事实：具有这种动量的激子可以通过“泡利散射”，即与海洋进行载流子交换，转变为海洋激子，使得该 $i$ 激子与 0 激子并无太大区别。这种直接与激子复合本性相关的可能散射，在激子被玻色子化时会不可挽回地丢失。这项工作实际上处理的是 $N$-激子态相当棘手的标量积。它实际上构成了我们用于相互作用复合玻色子的新多体理论的关键部分，因为涉及这些复合玻色子的所有物理效应最终都归结为计算此类标量积。我们在此引入的用于表示它们的“泡利图”，可以轻松地可视化与载流子交换相关的多体效应。它们在概念上不同于费曼图，因为“泡利散射”具有特殊性：这些源于偏离玻色子统计的散射，在费曼图中没有对应物，因为精确玻色子（或费米子）的对易规则已包含在通常多体理论的第一行中。