广义全息暗能量的不同面貌

在广义全息暗能量（HDE）的形式体系中，全息截断被推广为依赖于 $L_\mathrm{IR} = L_\mathrm{IR} \left( L_\mathrm{p}, \dot L_\mathrm{p}, \ddot L_\mathrm{p}, \cdots, L_\mathrm{f}, \dot L_\mathrm{f}, \cdots, a\right)$，其中 $L_\mathrm{p}$ 和 $L_\mathrm{f}$ 分别为粒子视界和未来视界（此外 $a$ 为宇宙的尺度因子）。基于该形式体系，本文表明一大类暗能量（DE）模型可被视为广义 HDE 族中具有各自截断的不同候选者。这可被视为广义 HDE 与不同 DE 模型之间的一种对称性。在这方面，我们考虑了若干熵暗能量模型——如 Tsallis 熵暗能量、Rényi 熵暗能量和 Sharma-Mittal 熵暗能量——并表明它们确实等价于广义 HDE。这种熵暗能量与广义 HDE 之间的等价性被推广到相应熵函数的指数随宇宙膨胀而变化的情形。除熵暗能量模型外，广义 HDE 与 Quintessence 及 Ricci 暗能量模型之间的对应性也得以建立。在上述所有情形中，确定了对应于全息能量密度的有效状态方程（EoS）参数，由此进一步确认了各种 DE 模型与相应广义 HDE 模型之间的等价性。等效的全息截断通过两种方式确定：（1）用粒子视界及其导数表示，（2）用未来视界及其导数表示。