构造全局超对称部分破缺的陪集方法

我们提出了一种在非线性实现（陪集）方法框架内，构造具有 1/2 全局超对称部分破缺的理论的在壳分量作用量的方法。与未破缺超对称起主导作用的标准超场方法相反，我们将注意力转移到了自发破缺的超对称上。结果表明，在一半超对称性自发破缺的理论中，所有物理费米子恰好就是非线性实现的费米子。此外，这些费米子在破缺超对称下的变换性质与 Volkov-Akulov 模型中相同。正是这一点完全固定了费米子在分量作用量中所有可能的出现形式：它们只能通过 vielbein 的行列式和协变导数进入作用量。在我们的陪集参数化中，其余的物理分量，即所有玻色子分量，在破缺超对称下作为“物质场”变换。显然，对于这些“物质场”，分量作用量获得了 Volkov-Akulov 作用量的形式。通过两个附加要求可以进一步固定作用量的完整形式：a) 复现玻色子极限，该极限在许多有趣的情况下是显式已知的；b) 具有适当的线性化形式，该形式必须在线性化未破缺超对称下不变。在某些情况下，必须向作用量中添加额外的 Wess-Zumino 项（这些项在玻色子极限中消失）。我们通过详细的例子对一般性考虑进行了补充：D=3,5 超粒子的作用量，N=1, D=5 超膜及其对偶兄弟的在壳分量作用量，以及 D=4 中 N=1 超膜的分量作用量，为所构造的分量作用量在破缺与未破缺超对称下的不变性提供了精确证明。