具有横向动力学的 Bjorken 流吸引子

在具有横向膨胀的纵向 boost 不变 Bjorken 流的背景下，我们使用三种不同的数值方法分析具有恒定剪切黏度与熵密度比 $\eta / s$ 的无质量粒子理想气体中吸引子解的出现。流体能量密度在横向平面上使用高斯分布初始化，而纵向与横向压强之比 $\chi = \mathcal{P}_L / \mathcal{P}_T$ 在初始时间 $\tau_0$ 通过 Romatschke-Strickland 分布被设为系统范围内的常数值 $\chi_0$。我们引入流体化时间 $\delta \tau_H = (\tau_H - \tau_0)/ \tau_0$，其基于这样的时间 $\tau_H$：具有不同 $\chi_0$ 的一族解的标准差 $\sigma(\chi)$ 在解的最大收敛点达到最小值。在 $0+1{\rm D}$ 设定中，$\delta \tau_H$ 表现出标度不变性，仅是 $(\eta / s) / (\tau_0 T_0)$ 的函数。对于横向膨胀，我们发现相对于局地初始温度 $T_0(r)$ 计算的类似 $\delta \tau_H$。我们强调了纵向与横向膨胀占主导的 regime 之间的转变。我们发现，达到吸引子解所需的流体化时间随距原点距离的增加而增大，这与由局地初始条件定义的 $0+1{\rm D}$ 系统的性质预期一致。我们认为流体化主要是纵向膨胀的效应，仅对小系统或大的 $\eta / s$ 值才受横向动力学的显著影响。