细察 $R_D$ 与 $R_{D^*}$

$R_D$ ($R_{D^*}$) 的测量值，即 $\overline{B} \to D \tau \bar{\nu}_\tau (\overline{B} \to D^* \tau \bar{\nu}_\tau)$ 与 $\overline{B} \to D l \bar{\nu}_l (\overline{B} \to D^* l \bar{\nu}_l)$ 分支比的比值，显示出与其标准模型 (SM) 预言值 $1.9 \sigma$ $(3.3 \sigma)$ 的偏差。根据重味平均组 (HFAG)，合并偏差达到 $4 \sigma$ 水平。我们假设 $SU(3)_{C} \times SU(2)_{L} \times U(1)_{Y}$ 规范不变性，对这些潜在的新物理 (NP) 信号进行有效场论分析（在量纲6水平）。我们首先证明，一般而言，$R_D$ 和 $R_{D^*}$ 是理论上独立的可观测量，因此它们的理论预言并不相关。我们识别出能够分别以及同时解释 $R_D$ 和 $R_{D^*}$ 实验测量结果的算符。受 {\sc Belle} 合作组最近对 $\overline{B} \to D^* \tau \bar{\nu}_\tau$ 衰变中 $\tau$ 极化 $P_\tau^{D^*}$ 测量的启发，我们研究了更精确测量 $P_\tau^{D^*}$（以及测量 $P_\tau^D$）对各种可能的 NP 解释的影响。此外，我们表明，在 $q^2$（轻子-中微子系统不变质量的平方）的分区间测量 $R_{D^*}$，结合 $\tau$ 极化信息，可以完全区分各种算符结构。