来自全息 QCD 的光子-π 介子跃迁形状因子与 π 介子分布振幅

我们尝试在全息 QCD 方法中理解最近观测到的光子-π 介子跃迁形状因子的反常行为。首先回顾了反常 \gamma^*\gamma^*\pi^0 形状因子的全息描述，并将其应用于各种模型。文中说明，在描述反常形状因子时，全息方法在渐近意义上与微扰 QCD (pQCD) 框架是对偶的，其中 π 介子模式 \pi(z)\sim z 对应于渐近 π 介子分布振幅。这表明光前全息中存在某种不一致性，因为在那里 \pi(z)\sim z 将与 \varphi(x)\sim \sqrt{x(1-x)} 对偶。在澄清这些细微之处后，我们利用全息表达式与微扰表达式之间的关系来研究跃迁形状因子可能的渐近破坏。我们发现，如果要求渐近形状因子具有类 pQCD 的表达式，则 π 介子模式只能通过对数因子进行紫外增强。最小变形的 π 介子模式将因此具有 \pi(z)\sim z\ln (z\Lambda)^{-1} 的形式。我们推测这种变形可能源于 π 介子与非平凡开弦快子场的耦合，进而参数 $\Lambda$ 将与夸克凝聚相关。有趣的是，这种 π 介子模式直接导致了 Radyushkin 的对数模型，该模型在大 Q^2 区域非常好地拟合了实验数据。另一方面，由 Radyushkin 和 Polyakov 提出的具有平坦状 π 介子分布振幅的 pQCD 解释，则未能拥有全息表达式。