$\mathbf{D_{s0}^{\ast}(2317)}$ 与 $\mathbf{D_{s1}(2460)}$ 介子中的分子分量

不同的实验已证实，$D_{s0}^{\ast}(2317)$ 和 $D_{s1}(2460)$ 介子是非常窄的态，分别位于 $DK$ 和 $D^{\ast}K$ 阈值之下。这与朴素夸克模型和重夸克对称性的预期形成鲜明对比。我们使用一个结合了夸克-反夸克和介子-介子自由度的非相对论组分夸克模型，处理了量子数为 $J^{P}=0^{+}$（$D_{s0}^{\ast}(2317)$）和 $J^{P}=1^{+}$（$D_{s1}(2460)$）的 $c\bar{s}$ 基态的质量偏移。该夸克模型已应用于广泛的强子观测量，因此模型参数已完全确定。我们观察到，$0^{+}$（$1^{+}$）介子部分与 $DK$（$D^{\ast}K$）阈值的耦合是降低朴素夸克模型所预测的相应 $D_{s0}^{\ast}(2317)$ 和 $D_{s1}(2460)$ 态质量的关键特征，同时也是将 $D_{s1}(2536)$ 介子描述为重夸克对称性所预测的 $j_{q}^{P}=3/2^{+}$ 二重态的 $1^{+}$ 态，从而重现其强衰变性质的关键特征。我们形式体系的两个特征是当前其他方法无法处理的：$J^{P}=1^{+}$ $c\bar{s}$ 通道中 $D$ 波 $D^{\ast}K$ 阈值的耦合，以及物理态中与不同 Fock 分量相关联的概率的计算。