P波粲奇异介子中的分子组分

各种实验获得的结果表明，$D_{s0}^{\ast}(2317)$和$D_{s1}(2460)$介子是极窄态，分别位于$DK$和$D^{\ast}K$阈值之下。这与朴素夸克模型和重夸克对称性的预期明显相反。受近期一项格点研究启发（该研究探讨了量子数为$J^{P}=0^{+}$ ($D_{s0}^{\ast}(2317)$)和$J^{P}=1^{+}$ ($D_{s1}(2460)$)的$c\bar{s}$基态由于其与$S$波$D^{(\ast)}K$阈值的耦合而产生的质量移动），我们在一个纳入了夸克-反夸克和介子-介子自由度的非相对论组分夸克模型中进行了类似分析。该夸克模型已应用于广泛的强子可观测量，因此模型参数完全确定。夸克-反夸克与介子-介子Fock分量之间的耦合使用$^{3}P_{0}$模型完成，其中唯一自由参数$\gamma$已通过对属于不同夸克扇区（从轻到重）的介子衰变宽度进行全局拟合而阐明。我们观察到$0^{+}$ $(1^{+})$介子扇区与$DK$ $(D^{\ast}K)$阈值的耦合是同时降低朴素夸克模型预测的相应$D_{s0}^{\ast}(2317)$和$D_{s1}(2460)$态质量、并将$D_{s1}(2536)$介子描述为重夸克对称性预测的$j_{q}^{P}=3/2^{+}$双重态的$1^{+}$态、再现其强衰变性质的关键特征。我们的计算允许引入与$D$波$D^{\ast}K$通道的耦合，以及计算与物理态不同Fock分量相关的概率。