由 Low 的次领头软定理得到的天球流代数

领头软光子定理意味着四维散射振幅受一个二维 (2D) $U(1)$ Kac-Moody 对称性控制，该对称性作用于零无穷远 ($\mathcal{I}$) 处的天球面上。此天球 $U(1)$ 电流由 $\mathcal{I}$ 边界上的电磁矢量势分量实现。此处，我们为 Low 的次领头软光子定理发展一个平行的故事。它产生第二个天球电流，由关于 $\mathcal{I}$ 边界的大半径展开中次领头的矢量势分量实现。次领头软光子定理被重新表述为该第二电流的一个天球 Ward 恒等式，其涉及带电算子的共形维数上新颖的一个单位移动。