物质 $\beta\gamma$ CFT 的玻色化、非紧致坐标与非临界弦理论

我们考虑一般对易物质 $\beta\gamma$ CFT 的（超对称）玻色化。与通常用单个标量场和一组 $\xi\eta$ CFT 描述的鬼场 $\beta\gamma$ CFT 玻色化不同，物质 $\beta\gamma$ CFT 自然地玻色化为两个标量 CFT。令人惊讶的是，存在一个独立的子扇区，它满足一致玻色化所必需的约束，而通常的扇区则用两个紧致坐标来描述。该子扇区本身是一个完备系统，等价于原始的 $\beta\gamma$ CFT。此外，在这个“非紧致子扇区”中自然地出现了一个非紧致坐标。作为一个直接应用，我们在完整弦理论的背景下考虑物质 $\beta\gamma$ CFT 的玻色化，并找到了在光锥规范下与非临界弦理论的联系。