底夸克反常源于顶夸克处新物理

我们分析了用与右手中微子顶夸克和μ子耦合的TeV尺度媒介子来容纳当前$b \to s \ell^+ \ell^-$反常的可能性，这些媒介子在单圈水平贡献于$b \to s \ell^+ \ell^-$。我们使用标准模型有效场论（SMEFT）框架，但也通过考虑媒介子对洛伦兹和标准模型规范群所有可能不可约表示来考察具体情形。根据对$b \to s \ell^+ \ell^-$数据与LEP-I可观测量做的全局拟合，我们发现两个SMEFT算符的Wilson系数：$\mathcal{O}_{\ell u}= (\bar \ell_{ L \mu} \gamma^{\alpha} \ell_{ L \mu}) (\bar t_R \gamma_{\alpha} t_R )$与$\mathcal{O}_{e u}= (\bar \mu_{R} \gamma^{\alpha} \mu_{R}) (\bar t_R \gamma_{\alpha} t_R )$需满足$\mathcal{C}_{eu} \sim \mathcal{C}_{\ell u}$。新物理随后主要通过弱有效理论中的算符$\mathcal{O}_9 = ( \bar s \gamma_{\mu} P_{L} b )( \bar \ell \gamma^{\mu} \ell )$进入$b \to s \ell^+ \ell^-$。在讨论所有可能媒介子后，我们集中于两种情形：标准模型规范群中不可约表示$Z_{\mu}^{\prime} \sim (1,1,0)$且与μ子有矢量耦合的矢量玻色子，以及两个轻夸克的组合：标量$R_2 \sim (3,2,7/6)$与矢量$\widetilde U_{1 \mu} \sim (3,1,5/3)$。我们通过重新诠释双μ子共振、$pp \to t \bar t t \bar t$与SUSY搜寻推导了LHC约束。此外，我们分析了在高亮度LHC阶段发现这些媒介子的前景。