激光诱导退磁中自旋角动量去向何方？

3$d$ 磁体中的超快退磁动力学因自旋 ${\v S}$ 与轨道 ${\v L}$ 角动量同时存在而变得复杂，磁矩重新分布到晶格的微观机制及其时间尺度尚待阐明。采用最先进的含时密度泛函理论，我们厘清了这两种角动量的动力学。利用分离出自旋轨道(SO)与直接光激发时间尺度的超短(5~fs)脉冲，我们展示了一种两步微观机制：(i) 激光激发导致 ${\v L}$ 的初始损失，随后在脉冲后 (ii) 在随后的($> 15$~fs) SO诱导自旋翻转退磁过程中 ${\v S}$ 转移到 ${\v L}$ 引起 ${\v L}$ 的增加。我们还表明，要观察到 ${\v S}$ 向 ${\v L}$ 的明确转移，需要短脉冲。