压力诱导超导体EuFe$_2$As$_2$的上临界场

我们在EuFe$_2$As$_2$中于$P$=2.5 GPa（一个近乎最优的压力诱导超导压力，其中$T_\mathrm{c}$=30 K）下进行了高达27 T的高场电阻率测量。在宽温度范围内（最低温度1.6 K，约$0.05 \times T_\mathrm{c}$），针对$B \parallel ab$（$B_\mathrm{c2}^\mathrm{ab}$）和$B \parallel c$（$B_\mathrm{c2}^\mathrm{c}$）两种磁场方向，构建了$B_\mathrm{c2}-T_\mathrm{c}$相图。由电阻转变起始点确定的上临界场$B_\mathrm{c2}^\mathrm{ab}$(0)和$B_\mathrm{c2}^\mathrm{c}$(0)分别为25 T和22 T，显著小于其他具有相似$T_\mathrm{c}$值的铁基超导体。较小的$B_\mathrm{c2}(0)$值以及$B_\mathrm{c2}(T)$曲线在20 K附近的正曲率，可以通过包含磁性Eu$^{2+}$矩交换场的多重对破缺模型来解释。EuFe$_2$As$_2$在低温下的各向异性参数$\Gamma=B_\mathrm{c2}^{ab}/B_\mathrm{c2}^{c}$与其他“122”型铁基体系相当。