夸克模型中的双体强子衰变 $\Lambda_{b}(\frac{1}{2}^{+})\rightarrow B^{\ast}(\frac{3}{2}^{+})+P$

分析衰变 $\Lambda_{b}(\frac{1}{2}^{+})\rightarrow B(\frac{1}{2}^{+})+M$ 的框架不适用于衰变 $\Lambda_{b}(\frac{1}{2}^{+})\rightarrow B^{\ast}(\frac{3}{2} ^{+})+M$。这些衰变通过重子极点 $\Sigma^{0}_{c}$ 发生，该极点由过程 $b+u \xrightarrow {W} c+d$ 中的W交换图产生。源自W交换图的有效哈密顿量在非相对论极限下表示。由于 $\Sigma^{0}_{c}$ 属于SU(3)的表示 $6$，它贡献于两组衰变：$\Lambda_{b}\rightarrow\Delta^{0}D^{0},\Delta^{-}D^{+},\Sigma^{*-}D_s^{+}$ 和 $\Lambda_{b}\rightarrow\Sigma^{\ast-}_{c}\pi^{+},\Sigma^{\ast 0}_{c}\pi^{0}\;, \Xi^{\ast 0}_{c}K^{0}$。评估了这些衰变的分支比，可在数据可用时与实验值比较。该模型的另一个预测是不对称参数 $\alpha = 0$，因为重子极点贡献于宇称守恒（p波）振幅，而不贡献于宇称破坏（d波）振幅。