强子弱衰变 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^+) \to \mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+},\; \frac{3}{2}^{+}) +V$

研究表明，对于此处考虑带因子化假设的有效拉格朗日量，两体强子衰变 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^+) \to \mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+},\; \frac{3}{2}^{+}) + V$ 中，若 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^{+})$ 属于 $\bar{3}$ 表示，唯一允许的衰变道为 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^+) \to \mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+})+ V$，其中 $\mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+})$ 属于 $SU(3)$ 的 $8$ 表示。然而，若 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^{+})$ 属于六重态表示 $6$，允许的衰变道为 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^+) \to \mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+},\; \frac{3}{2}^{+}) + V$，其中 $\mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+})$ 和 $\mathcal{B}(\frac{3}{2}^{+})$ 分别属于 $SU(3)$ 的八重态表示 $8^{\prime}$ 和十重态 $10$。衰变道 $\mathcal{B}_{b}(\frac{1}{2}^+) \to \mathcal{B}(\frac{1}{2}^{+}) + V$ 被详细分析。衰变率 ($\Gamma$) 和非对称参数 $\alpha\;, \alpha^{\prime}\;, \beta\;, \gamma$ 与 $\gamma^{\prime}$ 用四个振幅表示。特别地，对于衰变 $\Lambda_b \to \Lambda + J/\psi$，表明在因子化框架内，利用重夸克自旋对称性，衰变率和非对称参数可用两个形状因子 $F_1$ 和 $F_{2}/F_{1}$ 表示，它们需在某些模型中计算。对于属于三重态和六重态表示的其他重夸克，结果可轻易通过 $SU(3)$ 对称性和相空间因子得到。最后，在因子化框架内分析了衰变 $\Omega_{b}^{-} \to \Omega^{-} + J/\psi$。表明该特定衰变中的非对称参数 $\alpha$ 为零。一阶近似得到的分支比与实验值进行了比较。