组分夸克模型耦合道计算中的$Z_b$结构

$Z_b(10610)^\pm$ 与 $Z_b(10650)^\pm$ 是在 $\pi h_b(mP)$、$\pi \Upsilon(nS)$ 与 $B^\ast\bar B^{(\ast)}+h.c.$ 不变质量谱中发现的两个类底夸克偶素结构,其中 $m=\{1,2\}$ 且 $n=\{1,2,3\}$。由于其电荷,其最小夸克成分必为 $b\bar b u\bar d$ ($b\bar b d\bar u$),其性质令人困惑。因此,有必要探索四夸克系统以理解其内部结构。此外,它们与 $\pi \Upsilon$ 等道强耦合且其质量接近 $B^\ast\bar B^{(\ast)}$ 阈值,这促成了分子态解释。在一个能满意描述含重夸克(非)传统强子广泛性质的组分夸克模型框架内,我们对 $I^G(J^{PC})=1^+(1^{+-})$ 隐底扇区进行了耦合道计算,包含 $B^{(\ast)}\bar B^{\ast}+h.c.$、$\pi h_b$、$\pi \Upsilon$ 与 $\rho\eta_b$ 道。我们分析了不同道中的线形,借助 $^3P_0$ 模型描述 $\Upsilon(5S)\to \pi B^{(\ast)}\bar B^{(\ast)}$。由于我们对线形的描述颇有前景,我们对 $J^{--}$ 的 $Z_b$ 进行了同样的耦合道计算,其中 $J=\{0,1,2\}$。这使我们获得了相应线形的合理描述。$S$ 矩阵解析结构的研究表明,实验上的 $Z_b$ 结构源于若干个具有 $J^{PC}=0^{--}$、$1^{\pm-}$ 与 $2^{--}$ 量子数且靠近 $B\bar B^\ast$ 与 $B^\ast\bar B^\ast$ 阈值的极点的组合。