${}^{89}$Y 与 ${}^{90}$Y 的伽马射线强度函数

本工作中，我们展示了利用在日本 NewSUBARU 同步辐射设施产生的准单色光子束所研究的 ${}^{89}$Y$(\gamma,n)$ 截面的新数据，这有助于解决该截面现有测量之间长期存在的分歧。通过对 ${}^{89}$Y$(p,p'\gamma){}^{89}$Y 符合事件应用 Oslo 方法并结合 ${}^{89}$Y$(\gamma,n)$ 数据，获得了阈下 $\gamma$ 射线强度函数的结果，从而提供了 ${}^{89}$Y 在 $\gamma$ 能量约 $1.6$ MeV 至约 $20$ MeV 范围内的 $\gamma$ 射线强度函数的实验数据。在约 $2.5$ MeV 以下观察到低能增强。壳模型计算表明该特征由高激发能处强的低能 $M1$ 跃迁引起。利用 Oslo 方法从 ${}^{89}$Y$(d,p \gamma){}^{90}$Y 符合事件中提取了核能级密度与 $\gamma$ 射线强度函数。以 $(\gamma,n)$ 与 $(d,p\gamma)$ 数据作为实验约束，我们用 TALYS 反应代码计算了 ${}^{89}$Y$(n,\gamma){}^{90}$Y 截面。我们的结果已与直接测量的 $(n,\gamma)$ 截面及评价数据进行比较。$N=50$ 同位素 ${}^{89}$Y 是 s 过程（s-process）中的重要瓶颈，且 ${}^{89}$Y$(n,\gamma)$ 截面的量级是理解 s 过程恒星如何产生重同位素的关键。