低 x 深度非弹性散射的色偶极图像

在 Bjorken 变量 $x \cong Q^2/W^2 \lsim ~ 0.1$ 取低值时，来自核子的深度非弹性电子散射 (DIS) 通过光子涨落为夸克-反夸克偶极态进行，该偶极态随后与核子中的胶子场发生相互作用。依赖于相互作用能量 $W$，对于任意固定的偶极尺寸，与核子中胶子场的色规范不变偶极相互作用包含以下两种极限：i) 色透明性和 ii) 饱和，其中“饱和”表示趋于类强子的偶极-质子相互作用截面。作为色规范不变偶极相互作用的结果，低 x DIS 实验结果的所有本质特征均不依赖于模型得出，即无需对偶极截面作特定拟设。不依赖于模型的结果特别包括光吸收截面的低 x 标度行为，$\sigma_{\gamma^*p} (W^2,Q^2) = \sigma_{\gamma^*p} (\eta (W^2,Q^2))$，在 $\eta (W^2,Q^2) \gg 1$ 和 $\eta (W^2,Q^2) \ll 1$ 的极限下，分别对低 x 标度变量 $\eta (W^2,Q^2) \cong Q^2/\Lambda^2_{sat} (W^2)$ 具有确定的泛函依赖关系。与 pQCD 改进的部分子模型的一致性意味着“饱和标度” $\Lambda^2_{sat} (W^2) \approx (W^2)^{C_2}$ 中的指数具有确定值 $C_2 \cong 0.29$。在大 $Q^2$ 时，光吸收截面的纵向与横向之比具有确定值 $R = 1/2 \rho$，其中 $\rho = 4/3$。对于任意固定的 $Q^2$，当 $W^2 \to \infty$ 时，光吸收截面收敛至与 $Q^2$ 无关的饱和极限，该极限与 $Q^2 = 0$ 时光生过程的截面相一致。