微扰QCD用于$B_s \to a_1(1260)(b_1(1235))P(V)$衰变

在微扰QCD框架内，我们研究了无粲两体衰变$B_s \to a_1(1260)(b_1(1235))P(V)$（$P, V$分别代表轻赝标量介子和矢量介子）。利用从QCD求和规则方法导出的这些介子的衰变常数和光锥分布振幅，我们得到以下结果：(a) 衰变$\bar B^0_s\to a^{-}_1K^{+}(K^{*+})$有来自因子化发射图的贡献，具有大的Wilson系数$C_2+C_1/3$（量级为1），因此它们具有最大的分支比，达到$10^{-5}$量级。而对于衰变$\bar B^0_s\to a^{0}_1 K^{0}(K^{*0})$，Wilson系数在树图水平为$C_1+C_2/3$且颜色压制，因此它们的分支比很小，落在$10^{-7}\sim10^{-8}$量级。对于衰变$\bar B^0_s\to b_1K(K^*)$，它们的所有分支比都在$10^{-6}$量级。(b) 对于纯湮灭型衰变$\bar B^0_s\to a_1(b_1)\rho$，除了衰变$\bar B^0_s\to a_1\pi$具有大的分支比（$10^{-6}$量级）外，大多数其他衰变的分支比在$10^{-7}$量级。衰变$\bar B^0_s\to a^0_1(b^0_1)\omega$的分支比最小，落在$10^{-8}\sim10^{-9}$量级。(c) 衰变$\bar B^0_s\to a^0_1(b_1^0)\eta^{(\prime)}$的分支比和直接CP不对称性对$\eta^{(\prime)}$的不同盖根鲍尔矩非常敏感。(d) 除了衰变$\bar B^0_s\to a^{0}_1 K^{*0}, a^{0}_1\omega, b^{0}_1\omega$，其他$\bar B^0_s\to a_1(b_1)V$衰变的纵向极化分数非常大，超过90%。(e) 与衰变$\bar B^0_s\to a_1(b_1)P$相比，大多数$\bar B^0_s\to a_1(b_1)V$衰变具有较小的直接CP不对称性。