相对论重离子碰撞中 Glauber 建模的形变核参数化

大原子核的密度分布通常采用以半径 $R_{0}$ 和表面厚度 $a$ 为特征的 Woods-Saxon 分布进行建模。随后引入形变参数 $\beta$，利用球谐函数展开 $R_{0}(1+\beta_2Y^0_2+\beta_4Y^0_4)$ 来描述非球形核。然而，当原子核为非球形时，从对所有核取向进行积分的电子散射实验中推断出的 $R_{0}$ 和 $a$ 不能直接用作 Woods-Saxon 分布中的参数。此外，通常从约化电四极跃迁概率 B(E2)$\uparrow$ 导出的 $\beta_2$ 值与球谐函数展开中使用的 $\beta_2$ 值没有直接关系。B(E2)$\uparrow$ 与本征四极矩 $Q_{0}$ 的关系比与 $\beta_2$ 的关系更为准确。不过，人们可以针对给定的 $\beta_2$ 计算 $Q_0$，然后从 $Q_0$ 导出 B(E2)$\uparrow$。在本文中，我们计算并列出了 $R_0$、$a$ 和 $\beta_2$ 的值，当将这些值用于 Woods-Saxon 分布时，所得结果与电子散射数据一致。随后，我们使用新旧参数计算了偏心率 $\varepsilon_2$ 和 $\varepsilon_3$。我们证明了 $\varepsilon_3$ 对 $a$ 特别敏感，并论证了使用错误的 $a$ 值对于从重离子碰撞产生的 QGP 中提取 $\eta/s$ 具有重要影响。