$\Omega^-$、$\Xi^{*-}$、$\Sigma^{*-}$ 和 $\Delta^-$ 重子十重态电荷形状因子 $F_1(q^2)$

基态 $U$-自旋 =3/2 重子十重态 $\Delta^{-}$、$\Xi^{*\,-}$、$\Sigma^{*\,-}$ 和 $\Omega^{-}$ 及其基态自旋 1/2 对应粒子 $p$、$n$、$\Lambda$、$\Sigma^{+}$、$\Sigma^{0}$、$\Sigma^{-}$、$\Xi^{+}$ 和 $\Xi^{-}$ 的磁矩——是零四动量转移 $q^{2}$ 下电荷形状因子 $F_{1}(q^{2})$ 和磁偶极形状因子 $F_{2}(q^{2})$ 的函数——已被研究多年，但仅取得有限成功——只有 $\Omega^{-}$ 的磁矩被精确测定。在我们最近利用无限动量系的研究中，我们计算了\emph{物理}十重态 $U$-自旋 =3/2 四重态成员的磁矩，用 $\Omega^{-}$ 的磁矩表示，而未对其夸克结构或夸克间相互作用赋予任何特定形式。该研究确定了 $F_{2}(q^{2})$，并以非微扰方式进行，其中十重态重子动量全部共线。在这项后续研究中——再次利用无限动量系，但现在允许非共线动量——我们能够确定 $F_{1}(q^{2})$，其中 $q^{2}\leq 0$。我们将\emph{物理}十重态 $S\neq -3$、$U$-自旋 =3/2 四重态成员的电荷形状因子 $F_{1}(q^{2})$ 与 $\Omega^{-}$ ($S=-3$) 的电荷形状因子联系起来。