活性玻璃形成体中协同重排区域的形态

过冷液体在温度降至玻璃转变温度（$T_{g}$）附近时表现出日益增强的动力学异质性。这种动力学异质性的一个标志是由快速运动粒子自发涌现的协同重排区域（CRRs）。尽管被动玻璃形成体中这些 CRRs 已被详尽探究，但对活性玻璃形成体的理解仍极为有限。现有关于被动玻璃形成体中 CRRs 形态的共识侧重于其由快速运动粒子组成的快速子集。在本研究中，我们关注一种合成的无热活性玻璃形成体，并表明慢速子集对 CRRs 形态也有同等贡献。这两个子集在其结构中均呈现指数分布，且与 CRRs 的存在强相关。有趣的是，我们还观察到这些子集的分形维数（$d_{\text{f}}$）同时具有弦状和紧致状的形态，并倾向于随控制参数——即持续时间（$\tau_{p}$）和有效温度（$T_{\text{eff}}$）——以相反方式变化。分形维数 $d_{\text{f}}$ 度量分形对象边界处的粗糙度或简言之紧致度。更确切地说，在边界粗糙的结构中分子结合疏松，从而该条件促进了其在尺寸和形状上的结构变化。同样事实是，任何结构变化都是玻璃形成液体中弛豫动力学的特征。因此，在本研究中，我们从导致结构变化的形态变化洞察出发，观察了在 BD 极限和非平衡极限下 $d_{\text{f}}$ 随 $T_{\text{eff}}$ 和 $\tau_{p}$ 的变化。