$\pi^{-} p$ 散射过程中 $\Lambda_{c}(2910)$ 和 $\Lambda_{c}(2940)$ 的产生

在本工作中，我们提出利用有效拉氏量方法研究 $\pi^{-} p \rightarrow D^{-} D^{0} p$ 过程中 $\Lambda_{c}(2910)$ 和 $\Lambda_{c}(2940)$ 的产生，其中 $\Lambda_c(2910)$ 和 $\Lambda_c(2940)$ 被视为 $J^P$ 量子数分别为 $1/2^-$ 和 $3/2^-$ 的 $D^\ast N$ 分子态。通过由 $\pi^- p \to D^{\ast-} \Lambda_c(2286)$ 截面上限确定的截断参数，我们估算出在 $p_\pi=30$ GeV 时，$\pi^- p \to D^{\ast-} \Lambda_c(2286)$、$\pi^- p \to D^{-} \Lambda_c(2286)$、$\pi^- p \to D^{-} \Lambda_c(2910)$ 和 $\pi^- p \to D^{-} \Lambda_c(2940)$ 过程的截面比为 $1:4.8:1.42:0.26$。考虑到 $\Lambda_{c}(2910)$ 和 $\Lambda_{c}(2940)$ 态可进一步衰变到 $D^{0}p$，我们估算了 $\pi^{-} p \rightarrow D^{-} D^{0} p$ 过程的截面以及依赖于 $D^0 p$ 不变质量谱的微分截面。我们的估算表明，当 $p_{\pi}=15~\mathrm{GeV}$ 时，总截面为 $(0.49^{+1.56}_{-0.38})$ nb，其中不确定性源于 $\Lambda_{r}$ 的变化。通过比较 $s$、$u$ 和 $t$ 道的贡献，我们得出结论：$t$ 道起主导作用。此外，当前的估算表明，在 $\pi^{-} p \rightarrow D^{-} D^{0} p$ 过程的 $D^0 p$ 不变质量谱中，2.9 GeV 附近的结构应对应于 $\Lambda_c(2910)$ 而非 $\Lambda_c(2940)$，这有待未来 J-PARC 进一步的实验测量来检验。