如何利用事件平均p_T涨落测量比热

一种可视化事件平均p_T涨落的简单方法是假设每次碰撞具有不同的温度参数（p_T斜率的倒数），且事件集合围绕均值<T>具有温度分布，其标准偏差为σ_T。PHENIX以F_{p_T}刻画事件平均p_T（即M_{p_T}）的非随机涨落，F_{p_T}为数据标准偏差相对于混合事件所得随机样本标准偏差的分数差。这可与温度涨落相关联：$$F_{p_T}=\sigma^{\rm data}_{M_{p_T}}/\sigma^{\rm random}_{M_{p_T}}-1\simeq(< n > -1) \sigma^2_{T}/< T>^2$$ 将此与Gavai等人及Korus等人关于每粒子比热的定义结合，可得一简单关系：$$c_v/T^3={\mean{n}\over \mean{N_{tot}}} {1\over F_{p_T}}$$ F_{p_T}由占总产生粒子数比例\mean{n}/\mean{N_{tot}}测得，此为表示分数接受度的纯几何因子，在PHENIX中约为1/33。Gavai等人预言c_v/T³=15，对应于PHENIX中F_{p_T}∼0.20%，这或许可通过在0.2≤p_T≤0.6 GeV/c范围内测量M_{p_T}而达到。为检验Gavai等人关于c_v/T³在QGP中较理想气体值（15对比21）减小的预言，在0.2≤p_T≤0.6 GeV/c范围内以0.20%精度测量F_{p_T}或许是可行的。