希格斯暴胀与电弱规范扇区

我们引入一种新方法，使希格斯粒子能够作为暴胀子。即，我们令希格斯为整体余集对称 $G/H$ 的伪 Nambu-Goldstone（pNG）玻色子，该对称在能量标度 $\sim 4\pi f$ 处自发破缺，并赋予其合适的 $SU(2) \subset G$ Chern-Simons 相互作用，其中 $\beta$ 为无量纲 Chern-Simons 耦合强度，$f$ 为 $SU(2)$ 衰变常数。结果，慢滚暴胀通过 $SU(2)$ 诱导的摩擦沿陡峭的正弦势发生。为服从电弱 $SU(2)_{\rm L}\times U(1)_Y$ 对称，最低阶 Chern-Simons 相互作用须为希格斯粒子的二次型，耦合强度 $\propto \beta^2/f^2$。高阶相互作用项使完整拉格朗日量在近似 pNG 平移对称下近乎不变。采用最简对称余集 $SU(5)/SO(5)$，$N$ 个 e-折叠的暴胀发生于 $N \approx 60 \left(g/0.64\right)^2\left[\beta/\left(3\times 10^6\right)\right]^{8/3}\left[f/\left(5\times 10^{11}\ {\rm GeV}\right)\right]^{2/3}$，其中 $g$ 为弱同位旋规范耦合常数。解决希格斯层级问题所需的小衰变常数 $f \lesssim 5 \times 10^{11} {\rm GeV}$ 被电偶极矩测量排除，因此成功解释暴胀需要大的 $\beta$。我们讨论了实现如此大耦合的可能方法，以及标准修改引力框架之外的其他希格斯暴胀情景。