$B_c$跃迁形状因子的协变光前方法

在协变光前夸克模型中，我们研究了$B_c$衰变至$D, D^*, D_s, D_s^*, \eta_c, J/\psi, B, B^*, B_s, B_s^*$介子的形状因子。类空区域$q^2<0$的形状因子被直接计算。为了将形状因子外推到整个运动学区域，我们采用三参数形式从类空区域对形状因子进行拟合。在最大反冲点（$q^2=0$）处，$b\to u,d,s$跃迁形状因子小于$b\to c$和$c\to d,s$跃迁形状因子，而在零反冲点处$b\to d,s,c$形状因子彼此接近。在拟合过程中，我们发现形状因子$A_2(B_c\to B^*)$和$A_2(B_c\to B^*_s)$的参数强烈依赖于$B^*$和$B_s^*$介子的衰变常数。幸运的是，半轻子和非轻子$B_c$衰变对这些形状因子不敏感。利用这些形状因子，我们还研究了半轻子$B_c\to Ml\nu$衰变的分支比和极化。半轻子$B_c\to (\eta_c,J/\psi)l\nu$和$B_c\to (B_s,B_s^*)l\nu$衰变的分支比远大于$B_c\to (D,D^*,B,B^*)l\nu$。在三类$B_c\to Vl\nu$衰变中，纵向极化矢量的贡献与横向极化矢量的贡献相当。这些预言将在当前和未来的强子对撞机上得到检验。