$Z_{cs}(3985)$ 与 $Z_{cs}(4000)$ 的相关性质

本文中，我们利用夸克交换模型，在分子态与紧致四夸克态两种情形下，研究了 $c\bar{c}s\bar{u}$ 四夸克系统的 $\eta_c K$、$J/\psi K$、$\eta_c K^*$ 与 $J/\psi K^*$ 隐粲衰变道。我们的理论结果表明：若新近观测到的态 $Z_{cs}(3985)$ 与 $Z_{cs}(4000)$ 是两个不同的态，则 $Z_{cs}(4000)$ 可解释为混合态 $\frac{1}{\sqrt{2}}(D^0D_s^{*-}+D^{*0}D_s^{-})$，其 $J/\psi K$ 部分衰变宽度约为 $\Gamma\sim2.89$ MeV；而 $Z_{cs}(3985)$ 可解释为混合态 $\frac{1}{\sqrt{2}}(-D^0D_s^{*-}+D^{*0}D_s^{-})$，其 $J/\psi K$ 部分衰变宽度小至零。此外，若 $Z_{cs}(4000)$ 确实可解释为混合态 $\frac{1}{\sqrt{2}}(D^0D_s^{*-}+D^{*0}D_s^{-})$，则其 $J/\psi K$ 与 $\eta_cK^*$ 的部分衰变宽度之比接近于 1，这表明衰变道 $\eta_cK^*$ 也可能是破译 $Z_{cs}(4000)$ 内部结构的一个理想道。另外，张量分子态 $|D^{*0}D_s^{*-}\rangle_{2^+}$ 衰变到 $J/\psi K^*$ 的部分衰变宽度可达几 MeV，表明该张量分子态在此衰变道中有良好的观测前景。