2016 通用幺正三角形及 CMFV 模型中 $\Delta M_{s,d}$ 与 $\varepsilon_K$ 之间的张力

受 Fermilab Lattice 与 MILC 合作组近期关于进入 $\Delta M_{s,d}$ 的强子矩阵元（在 $B_{s,d}^0-\bar B_{s,d}^0$ 混合中）的改进结果推动，我们确定了具有约束最小味破坏（CMFV）模型中的通用幺正三角形（UUT）。特别重要的是对比值 $|V_{ub}|/|V_{cb}|=0.0864\pm0.0025$ 和角度 $\gamma=(63.0\pm 2.1)^\circ$ 的非常精确的确定。在该框架下，它们源自 $\Delta M_{d}/\Delta M_s$ 和 CP 不对称性 $S_{\psi K_S}$ 的实验值。由于在 CMFV 模型中，介子混合的新贡献可由单一的味普适变量 $S(v)$ 描述，我们接下来利用 $\Delta M_s$ 的实验值作为输入，确定 CKM 矩阵元 $|V_{ts}|$、$|V_{td}|$、$|V_{cb}|$ 和 $|V_{ub}|$ 作为 $S(v)$ 的函数。我们在 2006 年推导的这些模型中 $S(v)$ 的下界，进而给出了这四个 CKM 矩阵元和 CP 破坏参数 $\varepsilon_K$ 的上界，而后者明显低于其实验值。该策略避免使用目前存在相当大不确定性的 $|V_{ub}|$ 和 $|V_{cb}|$ 的树级确定。另一方面，如果改用 $\varepsilon_K$ 而非 $\Delta M_s$ 作为输入，则发现 $\Delta M_{s,d}$ 显著高于数据。以此方式我们指出，新的格点数据已显著加剧了 CMFV 框架内 $\Delta M_{s,d}$ 与 $\varepsilon_K$ 之间的张力。这意味着存在超出该框架的新物理贡献，导致了函数 $S(v)$ 味普遍性的破缺。我们还给出了这些结果在标准模型内对 $K^+\to\pi^+\nu\bar\nu$、$K_L\to\pi^0\nu\bar\nu$ 和 $B_{s,d}\to\mu^+\mu^-$ 的影响。