K、D_(s) 和 B_(s) 衰变中的三重积不对称性

人们区分了不需要强相位的“真实”CP 破坏三重积 (TP) 不对称性和由强相位引起但不需要 CP 破坏的“虚假”不对称性。迄今为止，仅在 $K_L\to \pi^+\pi^- e^+e^-$ 中测量到一个真实 TP 不对称性。本文对四体衰变中的 T 奇 TP 不对称性进行了总体讨论。结果表明，当末态存在两个相同且运动学上不可区分的粒子时，TP 不对称性为零。两个例子是 $D^0\to K^-\pi^+\pi^-\pi^+$ 和 $D^+\to K^-\pi^+\pi^+\pi^0$。当存在非平凡的运动学关联时，可以预期非零的 TP 不对称性，例如在衰变 $K_L \to e^+ e^- e^+ e^-$ 中。在粲粒子衰变中测量的三重积不对称性揭示了末态相互作用的有趣模式。我们重申了关于 B 介子衰变为两个矢量介子（每个矢量介子衰变为一个赝标量对）的 TP 不对称性的讨论，并将结果扩展到其中一个矢量介子衰变为轻子对的衰变。我们推导了中性 B 介子衰变到无味态的时间依赖 TP 不对称性表达式，用中性 B 质量差 $\Delta m$ 和宽度差 $\Delta\Gamma$ 表示。结果表明，对于未标记的 $B_s$ 衰变可测量的时间积分真实 CP 破坏不对称性，如果 CP 偶和 CP 奇态的横向性振幅涉及不同的弱相位，则既不会被 $\Gamma_s/\Delta m_s$ 抑制，也不会被 $\Delta\Gamma_s/\Gamma_s$ 抑制。相比之下，虚假不对称性需要味标记，并且在时间积分时被前一个比值抑制。我们将结果应用于 $B\to K^*\phi$ 和 $B_s\to\phi\phi$ 数据，并建议将其应用于 $B_s\to J/\psi\phi$。