探索 X(3872) 共振态的本质

我们构造了共振态 X(3872) 的衰变谱，其具有良好的解析性与幺正性，这使得仅通过研究另外一种衰变（例如 X(3872)\to\pi^+\pi^- J/\psi(1S) 衰变）即可确定 X(3872) \to D^{*0}\bar D^0 + c.c. 衰变的分支比，并表明我们的谱是筛选 X(3872) 共振态模型的有效手段。然后，我们讨论了 X(3872) 共振态是 $c\bar c$ = $\chi_{c1}(2P)$ 粲偶素“位于” $D^{*0}\bar D^0$ 阈值上的情景。我们通过虚 $D^*\bar D+c.c.$ 中间态对 X(3872) 共振态自能的贡献，解释了 X(3872) 共振态质量相对于 $\chi_{c1}(2P)$ 粲偶素质量势模型预测值的偏移。这使我们能够估计 X(3872) 共振态与 $D^{*0}\bar D^0$ 通道的耦合常数、X(3872) \to D^{*0}\bar D^0 + c.c. 衰变的分支比，以及 X(3872) 衰变至所有非 $D^{*0}\bar D^0$ + c.c. 态的分支比。我们预测了 X(3872) 通过双胶子存在大量未知的衰变：X(3872)\to gluons\ gluon\to hadrons。