侧耦合马约拉纳费米子的近藤量子点中的热电效应

我们研究了相互作用量子点的线性热电响应，该量子点通过拓扑超导导线两端形成的两个马约拉纳费米子 (MFs) 之一进行侧耦合。我们采用数值重正化群技术，在调节背景温度 $T$ 和量子点门电压时，获得热电导 $L$ 以及电导 $G$。我们区分了 $L$ 表现出不同特征的两种输运机制：弱耦合 $(\Gamma_{m} < T_{K})$ 和强耦合 $(\Gamma_{m} > T_{K})$ 机制，其中 $\Gamma_{m}$ 和 $T_{K}$ 分别是马约拉纳 - 量子点耦合强度和近藤温度。对于马约拉纳端态不重叠 $(\epsilon_{m} = 0)$ 的理想（无限长）纳米线，弱耦合机制下的热电导 $L$ 在 $T \sim \Gamma_{m}$ 处表现出一个峰值。该峰值归因于不对称近藤共振与零能 MF 模式之间的反法诺共振。有趣的是，在强耦合机制下，$L$ 中的近藤诱导峰值由于 MF 诱导的量子点塞曼分裂而发生偏移。对于有限但小的 $\epsilon_{m} > 0$，两个 MF 之间的干涉在较小的能标 $\Gamma^{\prime}_{m}$ 下恢复了量子点中的近藤效应，并在 $T \sim \Gamma^{\prime}_{m}$ 处引起 $L$ 中的额外峰值，其符号与 $T\sim\Gamma_{m}$ 处的峰值相反。在强耦合机制下，该额外峰值可能导致 $L$ 相对于量子点门电压的非单调行为。最后，我们考察了普通自旋极化费米子耦合到量子点的情况，并通过比较这两种情况来识别 MFs 的特征指纹。