近势垒重离子弹性散射中的强耦合效应

在略高于库仑势垒的轰击能量下测量的精确弹性散射角分布数据，其形状可能与预期的经典菲涅耳散射模式显著不同或相同，这取决于弹核、靶核或两者的结构。例如 $^{18}\text{O} + ^{184}\text{W}$ 和 $^{16}\text{O} + ^{148,152}\text{Sm}$，由于与靶核激发态的耦合，预期的因库仑 - 核干涉而高于卢瑟福散射的上升被抑制；以及 $^{11}\text{Li}$ 散射的极端情况，其中与 $^{9}\text{Li} + n + n$ 连续谱的耦合导致弹性散射形状无法被任何标准光学模型参数集重现。近期高质量 $^{6}\text{He}$、$^{11}\text{Li}$ 和 $^{11}\text{Be}$ 数据的可用性提供了耦合效应对弹性散射影响的更多例证。本文提出了强弹核 - 靶核耦合效应的条件，特别强调了束流 - 靶核电荷组合足够大以引发强耦合效应的重要性。提出了几项测量方案，可通过近势垒弹性散射中的非弹性激发和核子转移进一步理解强耦合效应。最后简要说明了 $^{8}\text{B}$ 弹性散射的反常性质，因为它具有大致正常的菲涅耳散射形状，而鉴于 $^{8}\text{B}$ 极低的 breakup 阈值，人们先验地不会预期如此。$^{11}\text{Li}$ 的特殊性质也被提出，因为预测无论弹性散射测量能量高出库仑势垒多远，其形状都不会呈现菲涅耳特征，而迄今为止研究的所有其他松散束缚核的弹性散射随着入射能量的增加最终应会呈现此特征，使得 $^{8}\text{B}$ 和 $^{11}\text{Li}$ 成为真正的“奇异”核。