重新审视活动星系核宽线和喷流辐射变化的关联：3C 120 与 3C 273

我们重新研究了宽线与喷流辐射变化之间的互相关问题，旨在定位活动星系核（AGNs）喷流中射电（和伽马射线）辐射区的位置。考虑球形宽线区（BLR）中云的半径与数密度的径向分布，我们推导了连接喷流辐射位置 $R_{\rm{jet}}$ 与宽线及喷流辐射变化时间延迟 $\tau_{\rm{ob}}$ 以及 BLR 半径的新公式。此外，还推导了盘状 BLR 和球壳状 BLR 的公式。使用与模型无关的 FR/RSS 方法估计 $\tau_{\rm{ob}}$。对于 3C 120，在 15 GHz 辐射与 H$\beta$、H$\gamma$ 和 He II $\lambda 4686$ 线之间发现了约 0.3 年的正延迟（包含一篇新发表论文中的宽线数据），表明宽线变化领先于 15 GHz 辐射变化。每条宽线光变曲线都对应一次射电爆发。3C 120 获得了 $R_{\rm{jet}}=$1.1--1.5 秒差距。对于 3C 273，在射电辐射光变曲线与 Balmer 线、以及 Ly$\alpha \ /\ \lambda 1216$ 和 C~{\sc iv} $\lambda 1549$ 线的互相关函数中发现了负时间延迟的共同特征。3C 273 获得了 $R_{\rm{jet}}=$ 1.0--2.6 秒差距。3C 120 和 3C 273 估计的 $R_{\rm{jet}}$ 相当，伽马射线辐射位置将在距中心引擎约 1--3 秒差距以内。比较表明，云的数密度与半径的径向分布以及 BLR 结构对 $R_{\rm{jet}}$ 的影响可以忽略不计。