激发态粲介子与粲奇异介子的性质

我们计算激发态粲介子和粲奇异介子的性质。我们使用相对论夸克模型计算它们的质量和波函数，并用以计算辐射跃迁部分宽度，并使用 $^3P_0$ 夸克对产生模型计算其强衰变宽度。我们利用这些结果对最近观测到的粲介子和粲奇异介子进行夸克模型谱学指认。特别地，我们发现 $D_J(2550)^0$ 和 $D_J^*(2600)^0$ 的性质分别对应于 $2^1S_0(c\bar{u})$ 和 $2^3S_1(c\bar{u})$ 态，$D_1^*(2760)^0$、$D_3^*(2760)^-$ 和 $D_J(2750)^0$ 分别对应于 $1^3D_1(c\bar{u})$、$1^3D_3(d\bar{c})$ 和 $1D_2(c\bar{u})$ 态。我们暂定将 $D^*_J(3000)^0$ 指认为 $1^3F_4(c\bar{u})$，并倾向于将 $D_J(3000)^0$ 归为 $3^1S_0(c\bar{u})$，尽管我们不排除 $1F_3$ 和 $1F_3'$ 的指认。对于最近观测到的粲奇异介子，我们将 $D_{s1}^*(2709)^\pm$、$D_{s1}^*(2860)^-$ 和 $D_{s3}^*(2860)^-$ 分别指认为 $2^3S_1(c\bar{s})$、$1^3D_1(s\bar{c})$ 和 $1^3D_3(s\bar{c})$ 态，并建议 $D_{sJ}(3044)^\pm$ 最可能是 $D_{s1}(2P_1')$ 或 $D_{s1}(2P_1)$ 态，尽管它也可能是 $D_{s2}^*(2^3P_2)$，其 $DK$ 末态太小以致当前统计量下无法观测。基于激发态的预测性质（总宽度不太大且对简单末态有合理分支比），我们提出了在不久的将来应能被发现的态。我们期望总结我们结果的性质表格将对解释未来粲介子和粲奇异介子的观测有用。