反质子 - 核相互作用中的极化 $\chi_{c2}$-粲偶素产生

从多重散射的 Feynman 图表示出发，我们考虑了接近阈值 ($p_{\rm lab}=5-7$ GeV/c) 的反质子 - 核反应中极化 $\chi_c$(1P)-粲偶素的产生。考虑了入射反质子和出射粲偶素在核子上的再散射和吸收，包括弹性和非对角（味守恒）散射 $\chi_{cJ} N \to \chi_{cJ^\prime} N$，$J,J^\prime=0,1,2$。后者的基本振幅是通过将物理 $\chi_c$ 态展开为具有固定内部轨道角动量 ($L_z$) 和自旋投影（在 $\chi_c$ 动量轴上）的 $c \bar c$ 态的 Clebsch-Gordan 级数来评估的。这些 $c \bar c$ 态与核子的总相互作用截面已在先前的工作中利用 QCD 因子化定理和非相对论夸克偶素模型计算得出，结果表明由于横向尺寸差异，它们强烈依赖于 $L_z$。这直接导致了有限的 $\chi_c$-核子非对角散射振幅值。我们表明，$\chi_{c0} N \to \chi_{c2} N$ 跃迁显著影响了小横向动量下螺旋度为零的 $\chi_{c2}$ 产生。这可作为 PANDA 合作组在 FAIR 未来实验测试 $\chi_c$ 态夸克结构的信号。