π介子中的部分子倾斜分布与夸克-强子对偶性

基于三点关联函数的算子乘积展开论证，并依赖夸克-强子对偶性，我们推导了在零倾斜参数情况下π介子中倾斜（非前向）部分子分布的表达式，${\cal F}^{\psi|\pi}_{\zeta=0}(X;t)$。我们预期我们的结果对于中等大动量转移$1 < t < 10$ GeV$^2$是相关的。此外，我们构建了一个纯粹唯象的因子化模型，与Radyushkin模型紧密类似，该模型最初是为核子中夸克的倾斜分布提出的。尽管夸克-强子对偶性方法在理论上支持因子化模型，但两个模型在任意固定$t$下，部分子动量分数$X$的行为表现出差异。区分这两种选择的有关过程似乎是π介子上的宽角康普顿散射（WACS），它测量（在领先$t/s$阶）倾斜分布的逆矩$<X^{-1}>$。即使在包含一阶运动学$t/s$修正后，质心系散射角$\vartheta=30^{\circ}$和$90^{\circ}$处的截面$\frac{d \sigma}{d t}(s,t)$的预测分别相差3.5--3.9倍和2.9--7.5倍，因此区分似乎是可能的。