开底态与反 B 介子在强子物质中的传播

我们在基于有效模型的幺正化方法框架内，研究了反 B 介子与轻介子、N 重子及$\Delta$重子的相互作用与传播，该模型兼容手征对称性与重夸克对称性。我们在开底扇区发现了数个重夸克自旋二重态，其中包含反 B 介子与反 B*介子。在介子扇区，我们发现了数个共振态，其中包括质量分别为 5530 MeV 和 5579 MeV 的$B_0$和$B_1$，以及质量分别为 5748 MeV 和 5799 MeV 的窄态$B_{s0}^*$和$B_{s1}^*$。它们构成了两个尚未被实验确认的二重态：第一个是$D_0(2400)$和$D_1(2430)$态的底夸克对应物，第二个底夸克二重态则与普遍存在的$D_{s0}^*(2317)$和$D_{s1}(2460)$相关联。在重子扇区，我们识别出数个$\Lambda_b$和$\Sigma_b$二重态，其中包括由实验观测到的$\Lambda_b(5910)$和$\Lambda_b^*(5921)$组成的二重态。此外，我们的一个态$\Sigma_b^*(5904)$被证实是$\Sigma^*(1670)$和$\Sigma_c^*(2549)$的底夸克对应物，这是一个有待发现的案例。最后，我们分析了反 B 介子在热物质（如 RHIC 和 LHC 重离子碰撞中形成的物质）中的不同输运系数。对于 RHIC/LHC 能区，系数的主要贡献来自反 B 介子与$\pi$介子的相互作用。然而，我们也包含了重子密度的效应，这在温度$T < 100$MeV 时可能相当显著，因为预计在膨胀的最后阶段化学势会增加。我们得出结论，尽管弛豫时间随重子密度的增加而减小，但反 B 介子在 RHIC/LHC 能区并未达到热平衡，因此它是探测初始底夸克分布的理想探针。