再论 $\alpha + d \to {}^{6}{\rm Li} + \gamma$ 反应的天体物理 $S$ 因子

近期，为了研究辐射俘获 $\alpha + d \to {}^{6}{\rm Li} + \gamma$ 过程，文献 [F. Hammache {\it et al.} Phys. Rev ${\bf C 82}$, 065803 (2010)] 报道了在 ${}^{208}{\rm Pb}$ 场中 ${}^{6}{\rm Li}({\rm A\,150\,MeV})$ 解离的新测量结果。然而，核碎裂相对于库仑碎裂的优势，阻碍了从碎裂数据中获取关于 $\alpha + d \to {}^{6}{\rm Li} + \gamma$ 过程的信息。天体物理 $S_{24}(E)$ 因子已在 $\alpha-d$ 两体势模型下进行了计算，其中势由对 $\alpha-d$ 弹性散射相移的拟合确定。然而，散射相移本身并不能提供唯一的 $\alpha-d$ 束缚态势，而后者是在天体物理能量下计算 $S_{24}(E)$ 天体物理因子时最关键的输入。在本工作中，我们强调了 ${}^{6}{\rm Li} \to \alpha + d$ 渐近归一化系数 (ANC) 的重要作用，它控制着周边 $\alpha + d \to {}^{6}{\rm Li} + \gamma$ 过程的整体归一化，并由所采用的 $\alpha-d$ 束缚态势决定。我们证明，先前在文献 [Blokhintsev {\it et. al} Phys. Rev. {\bf C 48}, 2390 (1993)] 中由 $\alpha-d$ 弹性散射 $s$ 波相移确定的 ANC 给出的 $S_{24}(E)$，在低能下比文献 [F. Hammache {\it et al.} Phys. Rev ${\bf C 82}$, 065803 (2010)] 报道的值低约 38%。我们还重新计算了反应速率，该速率同样低于文献 [F. Hammache {\it et al.} Phys. Rev ${\bf C 82}$, 065803 (2010)] 中得到的值。