无粲非轻子两体$B \to AT$衰变

在这项工作中，我们研究了末态涉及p波介子的强子无粲两体B衰变。我们利用在协变光前（CLF）方法中获得的$B \to T$形状因子以及完整的有效哈密顿量，计算了$B\to AT$衰变（其中$A$和$T$分别表示$^3P_1$轴矢介子和张量介子）的分支比。我们得到$\mathcal{B}(B^{0} \to a_{1}^{+}a_{2}^{-}) =42.47 \times10^{-6}$，$\mathcal{B}(B^{+} \to a_{1}^{+}a_{2}^{0}) = 22.71 \times10^{-6}$，对于$\theta_{^{3}P_{1}} = 53.2^{\circ}$，$\mathcal{B}(B \to f_{1}K_{2}^{*}) = (2.8-4) \times 10^{-6}$（其中$f_{1}=, f_{1}(1285),f_{1}(1420)$），对于$\theta_{^{3}P_{1}} = 27.9^{\circ}$，$\mathcal{B}(B \to f_{1}(1420)K_{2}^{*}) = (5.91-6.42) \times 10^{-6}$，对于$\theta_{K_{1}} = -37^{\circ} [-58^{\circ}]$，$\mathcal{B}(B \to K_{1}a_{2})= (1.7 - 5.7) [1-9.3] \times10^{-6}$，其中$K_1 = K_1(1270), K_1(1400)$。这些衰变似乎可以在B工厂的实验中测量到。此外，我们发现$\mathcal{B}(B \to K_{1}(1270)a_{2})/\mathcal{B}(B \to K_{1}(1400)a_{2})$和$\mathcal{B}(B \to f_1(1420)K_{2}^{*})/\mathcal{B}(B \to f_1(1285)K_{2}^{*})$的比值可能分别有助于确定混合角$\theta_{K_{1}}$和$\theta_{^{3}P_{1}}$的数值。