$\hat{q}$ 是物理量还是仅仅是一个参数？以及高$p_T$物理中其他未解决的问题

关于夸克或胶子穿过介质时能量损失的不同理论研究有一个共同点：胶子在介质中的输运系数 $\hat{q}$，其定义为胶子对每个胶子平均自由程 $\lambda_{\rm mfp}$ 传递给介质的平均四动量转移平方 $\left<q^2\right>$。在最初的 BDMPSZ 形式体系中，由于相干胶子轫致辐射，总长度为 $L$ 的介质中出射部分子单位长度 ($x$) 的能量损失 $-dE/dx$ 正比于 $\left< q^2\right>$ 并取如下形式：${-dE/dx }\simeq \alpha_s \left<{q^2(L)}\right>=\alpha_s\, \mu^2\, L/\lambda_{\rm mfp} =\alpha_s\, \hat{q}\, L\$，其中 $\mu$ 为每次碰撞的平均动量转移。因此，介质中的总能量损失随 $L^2$ 变化。此外，胶子穿过介质中长度 $L$ 时横向累积的动量平方 $\left<{k_{\perp}^2}\right>$ 可很好地近似为 $\left<{k_{\perp}^2}\right>\approx\left<{q^2(L)}\right>=\hat{q}\, L$。简单估计表明，在 RHIC 上 $\sqrt{s_{NN}}=200$ GeV 处，通过双强子方位角关联展宽可观测到 $\left<{k_{\perp}^2}\right>\approx\hat{q}\,L$，导致 Au$+$Au 碰撞中的方位角宽度比 $p+p$ 碰撞大约 $\sim\sqrt{2}$。将讨论与此问题相关的测量以及 QM2014 上报告的近期 STAR 喷注结果。其他将讨论的主题包括：在高 $p_T$ 测量中使用向前能量定义 $p(d)+$A 碰撞中心度的危险性，以及对于 $R_{AA}$ 或近来的 $R_{pA}$ 测量未使用同一探测器中相同 $\sqrt{s}$ 的对比 $p+p$ 数据的危险性。