B→DK和B→DK^*衰变中的末态再散射与SU(3)对称性破缺

Belle合作组首次观测到$\bar{B}^0_d\to D^0\bar{K}^0$和$\bar{B}^0_d\to D^0\bar{K}^{*0}$跃迁，使我们能够对$B\to DK^{(*)}$衰变模式进行完整的同位旋分析。我们发现它们各自的同位旋相移很可能位于$37^\circ \leq (\phi_1 -\phi_0)_{DK} \leq 63^\circ$（或约$50^\circ$）和$25^\circ \leq (\phi_1 -\phi_0)_{DK^*} \leq 50^\circ$（或约$35^\circ$）范围内，尽管目前不能排除$(\phi_1 -\phi_0)_{DK} = (\phi_1 -\phi_0)_{DK^*} = 0^\circ$的可能性。因此，在这种独家的$|\Delta B| = |\Delta C| = |\Delta S| =1$过程中可能存在显著的末态再散射效应。我们确定了$B\to DK$和$B\to DK^*$衰变中的旁观者和颜色抑制旁观者夸克图振幅，并将它们与$B\to D\pi$和$B\to D\rho$衰变的相应夸克图振幅进行比较。SU(3)味对称性破缺的效应在大多数情况下可以在因子化近似下理解，该近似适用于各个同位旋振幅。对于稀有$\bar{B}^0_d \to \bar{D}^0 \bar{K}^{(*)0}$、$B^-_u \to \bar{D}^0 K^{(*)-}$和$B^-_u \to D^- \bar{K}^{(*)0}$跃迁的分支比，我们也获得了非常有启发性的预测。