$D^0-\overline{D^0}$混合中的色散与非色散CP破坏

$D^0-\overline{D^0}$混合中的CP破坏（CPV）用色散与非色散“弱相”$\phi_f^M$和$\phi_f^\Gamma$描述。它们分别参数化源于$D^0$衰变与有色散混合、以及与无吸收混合之间的干涉，对CP共轭强子末态$f$、$\bar f$所产生的CPV。这些是 distinct 且可分别测量的效应。对于CP本征态末态，间接CPV仅依赖于$\phi_f^M$（色散CPV），而$\phi_f^\Gamma$（非色散CPV）只能以非CP本征态末态探测。对末态依赖相$\phi_f^M$、$\phi_f^\Gamma$的测量确定了内禀色散与非色散混合相$\phi_2^M$和$\phi_2^\Gamma$。后者是色散与非色散混合振幅$M_{12}$和$\Gamma_{12}$相对于其主导（$\Delta U=2$）的$U$-自旋分量的辐角。由于近似普适性，内禀相可在实验上获取：在SM中，以及在卡比博 favored/双卡比博 suppressed（CF/DCS）衰变中可忽略新CPV相的扩展里，$\phi_f^{M,\Gamma}$偏离$\phi_2^{M,\Gamma}$在CF/DCS衰变$D^0 \to K^\pm X$中可忽略，在CF/DCS衰变$D^0 \to K_{S,L} X$中低于$10\%$（直至精确已知的$O(\epsilon_K)$修正）。在单卡比博抑制（SCS）衰变中，QCD污染以$U$-自旋破缺中的$O(\epsilon)$进入且可能显著，但在$f=K^+K^-$、$\pi^+\pi^-$平均中为$O(\epsilon^2)$。SM估计给出$\phi_2^M, \phi_2^\Gamma = O(0.2\%)$。对当前数据的拟合在$2\sigma$下允许由新物理引起的约$O(10)$倍更大的相。基于朴素外推实验精度的拟合表明，在LHCb第二阶段升级中或可达到对SM中$\phi_2^{M}$和$\phi_2^{\Gamma}$的灵敏度。