$D_{s3}^*(2860)$ 和 $D_{s1}^*(2860)$ 作为 1D $c\bar{s}$ 态

在本文中，我们将 $D_{s3}^*(2860)$ 和 $D_{s1}^*(2860)$ 分别视为 $1^3{\rm D}_3$ 和 $1^3{\rm D}_1$ $c\bar{s}$ 态，利用包含手征对称性破缺修正的重介子有效理论研究了它们的强衰变。通过选取合适的强子耦合常数，我们能够重现实验数据 ${\rm Br}\left(D_{sJ}^*(2860)\to D^*K\right)/{\rm Br}\left(D_{sJ}^*(2860)\to D K\right) =1.10 \pm 0.15 \pm 0.19$；结果表明将 $D_{sJ}^*(2860)$ 指认为 $D_{s3}^*(2860)$ 更为有利，且手征对称性破缺修正较大。此外，我们获得了衰变宽度的解析表达式，未来可将其与实验数据对比以拟合未知的耦合常数。关于衰变宽度比值的预测可用于研究 $D_{s3}^*(2860)$ 和 $D_{s1}^*(2860)$ 的衰变性质，从而明确地识别它们。另一方面，若手征对称性破缺修正较小，则较大的比值 $R=1.10 \pm 0.15 \pm 0.19$ 要求 $D_{sJ}^*(2860)$ 至少由 $D_{s1}^*(2860)$、$D_{s2}^*(2860)$、$D_{s2}^{*\prime}(2860)$ 和 $D_{s3}^*(2860)$ 这四个共振态组成。