相干吸收动力学：脱弱核中的非对角耦合的双重作用

在脱弱核中消除反应机制仍是长期存在的挑战，往往因将吸收处理为信道贡献的无相干求和而加剧。我们在连续-离散耦合通道 (CDCC) 框架下应用广义光学定理 [核物理 A \textbf{842}, 48 (2010)]，并表明总吸收截面 $\sigma_{\mathrm{A}}\propto -\langle\Psi|W|\Psi\rangle$ 分解为 $\sigma_{\mathrm{A}}=\sigma_{\mathrm{D}}+\sigma_{\mathrm{B}}+\sigma_{\mathrm{int}}$，其中 $\sigma_{\mathrm{int}}$ 是信道分量之间的相干干涉项。对于所考虑的系统和片块靶标光势，$\sigma_{\mathrm{int}}$ 为负且其大小与直接吸收项相当。非对角虚部耦合起到双重作用：一方面在信道之间重新分配通量，另一方面产生 $\sigma_{\mathrm{int}}$，这对于通量平衡一致性是必需的。对于 $d+{}^{93}\mathrm{Nb}$ 和 ${}^{6}\mathrm{Li}+{}^{59}\mathrm{Co}/{}^{208}\mathrm{Pb}$ 的计算表明，保留完整非对角耦合矩阵在重靶标下显著增强裂解信道吸收，同时通过干涉效应降低总吸收。因此，若忽略非对角虚部耦合，将导致系统性偏差：过高估计总吸收，严重低估裂解贡献，这表明基于无相干求和模型的实验分析继承了这一偏差。因此，在脱弱系统中从机制分辨的方式中提取吸收截面，必须进行完整耦合 CDCC 计算。