轻质数介质子的柏拉图形因子

我们采用博赫-萨尔帕特方程形式，计算了离子态下半导体介子（π介子和K介子）的空心柏拉图形因子。在严格的等质子对称极限下，这一可观测量因 G 镜像对称性而被禁止，因此任何非零信号都构成对quark质量差 $m_d - m_u$ 的直接探针。我们在冲动近似下对形因子进行评估，采用全程标量的夸克传递子、介子博赫-萨尔帕特振幅，以及受向量韦尔-塔克ashi 同一性约束的标量 baryon-current 顶点。对于 π介子，本方法计算得到的柏拉图半径为 $\langle r_{\! B}^2\rangle_{\pi^+}^{1/2} = 0.043(2)$ fm，结果与可用的无散射基准相符。我们对 K介子的预测结果，分别为 $\langle r_{\!B}^2\rangle_{K^+}^{1/2} = 0.265(7)$ fm 和 $\langle r_{\!B}^2\rangle_{K^0}^{1/2} = 0.262(7)$ fm，表明其在空间上比 π介子更为宽广；这些结果没有对应的无散射结果，与自壳 QCD 模型相容。