为何作为 $\chi_{c0}(2P)$ 态的 X(3915) 如此窄

Yue Jiang; Guo-Li Wang; Tianhong Wang; Wan-Li Ju

doi:10.1142/S0217751X13501455

为何作为 $\chi_{c0}(2P)$ 态的 X(3915) 如此窄

高能物理 - 唯象学 2016-01-05 v1

作者: Yue Jiang , Guo-Li Wang , Tianhong Wang , Wan-Li Ju

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摘要

BABAR 合作组将新共振态 X(3915) 认定为粲偶素 $\chi_{c0}(2P)$ ，但该指认似乎仍存在一个未解之谜：为何其全宽度如此窄？为回答此问题，我们在 $^3P_0$ 模型与基于 Mandelstam 形式的 Bethe-Salpeter (BS) 方法的协作框架下，计算了将 X(3915) 指认为 $\chi_{c0}(2P)$ 态时的 Okubo-Zweig-Iizuka (OZI) 允许强衰变 $X(3915)\to D \bar D$ ，并估算了其全宽度；在此过程中，通过对初态和末态相对论性 Salpeter 波函数的重叠积分，充分考虑了强子矩阵元中的非微扰 QCD 效应。我们发现， $\chi_{c0}(2P)$ 波函数的节点结构导致了 X(3915) 的窄宽度，并展示了衰变宽度对 X(3915) 初始质量变化的依赖性。我们指出，比率 $\frac{\Gamma(X(3915)\to D^+ D^-)}{\Gamma(X(3915)\to D^0 \bar D^0)}$ 对于确认 X(3915) 是否为 $\chi_{c0}(2P)$ 态至关重要。

关键词

X(3915) 粲偶素 $\chi_{c0}(2P)$ 强衰变 $^3P_0$ 模型 Bethe-Salpeter 方法节点结构非微扰 QCD

引用

@article{arxiv.1310.2317,
  title  = {Why X(3915) is so narrow as a $\chi_{c0}(2P)$ state},
  author = {Yue Jiang and Guo-Li Wang and Tianhong Wang and Wan-Li Ju},
  journal= {arXiv preprint arXiv:1310.2317},
  year   = {2016}
}

备注

12 pages, 4 figures

为何作为 $\chi_{c0}(2P)$ 态的 X(3915) 如此窄

摘要

关键词

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