原子核深度非弹性散射中衍射的抑制及前导扭度核遮蔽的动力学机制

利用核遮蔽的前导扭度方法（LTA），我们计算了重核（Pb）与质子的衍射部分子分布与通常部分子分布之比 $R_{A/p}=(f_{i/A}^{D(3)}/f_{i/A})/(f_{i/p}^{D(3)}/f_{i/p})$，涵盖相干及总和（相干加准弹性）核深度非弹性散射。我们发现，在包括电子-离子对撞机运动学在内的广泛 $x$ 范围内，夸克的 $R_{A/p} \approx 0.5-1$，衍射截面与总截面之比 $[(d\sigma_{\rm diff}/dM_X^2)/\sigma_{\rm tot}]_{eA}/[(d\sigma_{\rm diff}/dM_X^2)/\sigma_{\rm tot}]_{ep}$ 也类似，而胶子的 $R_{A/p} \approx 0.5-1.3$，这再次确认了与胶子饱和框架中预测的 $R_{A/p}$ 核增强的差异。我们证明 $R_{A/p}$ 的大小受虚光子强子涨落与靶核子相互作用截面的控制，这解释了色偶极模型中 $R_{A/p}$ 的增强及其在LTA中的抑制。我们论证，对于总和散射和相干散射，黑盘极限分别对应于 $R_{A/p}=1$ 和 $R^{\rm coh}_{A/p}=0.86$。基于对饱和标度的直观定义，我们表明，由于强前导扭度核遮蔽和核密度的稀疏性，在小碰撞参数 $b$ 处，重核与质子的饱和标度之比 $Q_{sA}^2(b)/Q_{sp}^2(b) \approx 1$。