超驼峰及其振幅

矮新星在超级爆发期间观测到的超驼峰振幅依赖于轨道倾角：低倾角系统的最大振幅约为$A_\circ \approx 0.25$星等，而高倾角系统的振幅从$A_\circ \sim 0.3$增加到$A_\circ \sim 0.6$星等。归一化到盘平均光度的平均最大超驼峰振幅为：低倾角系统$<A_n>=0.34\pm 0.02$，高倾角系统仅为$<A_n>=0.17\pm 0.01$。这表明在高倾角下，超驼峰光源被盘边缘部分遮挡，意味着它位于盘表面附近，但延伸得足够高以避免完全遮挡。高倾角系统的超驼峰振幅表现出与拍频相位($\phi_b$)的调制，这被解释为非轴对称盘中方位角依赖的遮挡效应。此外，它们还表现出与$2\phi_b$的调制，这意味着超驼峰光源的取向与流的方向相关。超驼峰振幅对轨道倾角的依赖性及其与拍频相位的调制排除了超驼峰的潮汐共振模型。相反，它们支持另一种解释，即超驼峰源于流动能周期性的调制耗散。永久超驼峰星的超驼峰振幅为$<A>=0.12$，远小于超级爆发期间观测到的最大振幅。